确切地讲是透明的东西都不导电，导电的东西都不透明。
当然可以预料到有人会说：不导电无非是你的电压不到位，不透明无非是你做的不够薄。这种极限化思维虽有一定的长处，但在分类学问题中却显得幼稚可笑，因为将所有事物都分类进一个筐子里是没有任何意义的。
回到整体，我们来一步步解释开头的两个命题。
众所周知，光是一种波，而导体一般都是固体（当然有人会讲食盐的水溶液也能导电，但我们仅在此讨论狭义上的导体，即导电的固体）。那么这个问题就会被转换为一个波在固体中运动的问题。也就是如果这个波在该固体中是无损耗前进的，那么其就是透明的，若是有损耗的，那么其就是非透明的（当然这个损耗要排除热损耗）。
我们知道，固体并不是纯中性的，其间包含着正负离子对。离子对的运动在横波和纵波的模式下是不同的，我们先来说纵波情形。
如图，在同一个半波长中，由于电场方向相同，同种离子运动方向相反，而在相邻半波长内，异种离子运动方向相同，这就会导致波节处有电荷堆积，产生一个内建电场（橙色箭头）对抗着正负离子的移动，离子最多可以在一个半波长内运动。
反之对于横波来说，虽然也存在同一个半波长中，由于电场方向相同，同种离子运动方向相反，而在相邻半波长内，异种离子运动方向相同，但因为离子对运动方向和波前进方向不同，因而不会产生内建电场，阻碍离子对的运动。
在小学二年级我们已经学过，因为有一个和位移成正比的弹力存在，所以物体会发生振动。离子对也是一样的，除了晶格本身的弹力之外，纵波比横波多了一个额外的弹力（内建电场），因此根据童年学到的公式， \omega =\sqrt{k/m} 我们可以知道，横波的角频率是要小于纵波的角频率的。
定量的结果需要我们根据二年级学到的黄昆方程得到，在此我们就不做推导，直接给出结果
\frac{\omega_纵^2}{\omega_横^2} = \frac{\epsilon(0)}{\epsilon(\infty)}
其中 \epsilon(\infty) 是振动频率无限快时的介电常数，而 \epsilon(0) 是振动频率为零时的介电常数。也就是说固体中存在两种振动模式，在外界电场变化较慢时，其更接近纵波，因为电荷移动速度可以跟得上电场变化速度，及时形成内建电场，反之电荷移动速度跟不上内建电场的话，那么其传播模式就更接近横波。
定性的讲，电荷移动更快（导体），电场变化越快（高能射线）其就更有利于横波传播，反之就越有利于纵波传播。
当然以上讨论的是本征振动，电磁波在固体中传播可以看作是一个受迫振动，频率可设为 \omega . 受迫振动存在些非平凡的结论。比如说我们的介电常数应该要写为：
\epsilon(\omega) =\epsilon(\infty)\frac{\omega_纵^2 - \omega^2}{\omega_横^2 - \omega^2}
这个曲线分为两支，左上侧为横波支，右下为纵波支。但值得注意的是存在一段负值区间 [\omega_横,\omega_纵] 。众所周知折射率 n = \sqrt{\mu\epsilon}/c 。也就是在电磁波频率在负值区间内折射率是虚数，这对应着该电磁波进入固体后迅速衰减，无法透过。这就是为什么我们不讨论特别薄的情形，因为这个衰减是指数的。
也就是说，对于固体来说高频电磁波是透明的，低频也是透明的，反而仅有一段区间电磁波是不透明的。这也是为何其他人评论提到，对于高频X射线金属是透明的，对于低频远红外射线，金属也透明。对于金属来说的话，无它单单是因为内建电场可以很快建立，所以这个负值区间特别大而已。
当然凡事皆有例外，导电玻璃嘿嘿露出大牙。